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那条轨道结果只是方程前三分之一的内容，后头最少还有两个阶段没有被解出来。
换而言之。
按照孤点粒子的情况来推测，后两个阶段应该也有对应的唔怎么说呢，应该描述为有对应的物理现象？剩余的两个阶段徐云也花了一些零散时间研究过，奈何由于能力问题，他一直没有找出正确的解——如今徐云的能力大概在教授之上院士之下，而这两个阶段中最简单的第二阶段也属于菲尔兹奖也就是数学最高奖的难度层次了。
至于第三阶段的那个神秘比值徐云敢肯定，它一定是一项可以震动世界的结果，保守估计都和相对论是同一级的，属于徐云目前哪怕花掉所有思维卡都不可能触及的高度。
至少徐云得和老爱见过一次面，才有可能讨论那事儿。
当然了。
没结果归没结果，徐云倒也不至于一点收获都没有。
譬如在解方程的过程中他就发现，第二阶段的最终成果应该与某个机理有关。
因为徐云在期间发现了温度和类似层状结构的表达式，显然是某种物理现象的新媒介，而且多半和晶体有一定关系。
所以在得知了自己答辩委员会的评审阵容之后，徐云便把主意打到了第二阶段的成果上。
他有一种预感，第二阶段的这个未必能够给他带来多少奖项上的荣誉，但很可能会产生某种更大的影响力。
当然了。
即便徐云的猜测有误也没事儿，徐云手上还有冷聚变的相关研究做打底呢。
随后徐云深吸一口气，将注意力放到了面前的算纸上。
只见他拿起笔，很快在纸上写下了那道方程：4db2=4（√（d1d2））2[2d0]2=√（d1d2）[d0]=（1-η2）≤1{qjik}k（zt）=∑（jik=s）n（jik=q）（xi）（wj）（rk）；（j=0，1，2，3…；i=0，1，2，3…；k=0，1，2，3…）{qjik}k（zt）=[xak（z±s±n±p），xbk（z±s±n±p），…，xpk（z±s±n±p），…}∈{dh}k（z±s±n±p）（1-ηf2）（z±3）=[{k（z±3）√d}{r}]k（z±±n±3）=∑（ji=3）（ηa+ηb+ηc）k（z±n±3）；（1-η2）（z±（n=5）±3）：（k（z±3）√120）k[（13）k（8+5+3）]k（z±1）≤1（z±（n=5）±3）；w（x）=（1-η[xy]2）k（z±s±n±p）t{0，2}k（z±s±n±p）t{w（x0）}k（z±s±n±p）t最后的一个公式或者说一个数值为：le（sx）（zt）=[∑（1c（±s±p）-1{nxi-1}]-1=n（1-x（p）p-s）-1。
这是一个标准的正则化组合系数和解析延拓方程组，涉及到了无限多层次的对称与不对称曲线曲面的圆对数与拓扑。
其中第一阶段是一到三行，通过∑（jik=s）n（jik=q）（xi）（wj）可以确定曲面与经线成了某个定角，从而假设定模型λ=（a，b，π），以及观测序列o=（o1，o2，，ot）。
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按照上面的逻辑推导，就可以得出孤点粒子的概率轨道。
而徐云现在要做的则是推导第三到第五行，也就是第二阶段。
徐云解答第二阶段的思路是讨论存在性问题，再将现在的收敛半径变为无穷大，从而在整个实数线上收敛。
如今在陈景润思维卡的加持下，徐云对于自己思路的把握又高了几分——这个方向没错。
随后他顿了顿，继续推导了起来。
“已知允许幂级数中的变量x取复数值时，幂级数收敛的值在复平面上形成一个二维区域，就幂级数来说，这个区域总是具有圆盘的形状”
“然后利用高斯函数的fourier变换f{e?a2t2}（k）=πae?π2k2a2，以及poisn求和公式可以得到”
“考虑积分g（s）=12πi∮γzs?1e?z?1dz，其中围道应该是lik→∞gk（s）=g（s）”
（这些推导是我自己算的，这部分我不太确定正不正确，用了留数定理和梅林积分变换，要是有问题欢迎指正或者读者群私聊我，这种涉及到比较多数学问题的推导不是我的专精方向）众所周知。
解析延拓就是指两个解析函数f1（z）与f2（z）分别在区域d1与d2解析，区域d1与d2有一交集d，且在区域d上恒有f1（z）=f2（z）。
这时便可以认为解析函数f1（z）与f2（z）在对方的区域上互为解析延拓，同时解析函数f1（z）与f2（z）实际上是同一函数f（z）在不同区域的不同表达式。
举个最简单的例子。
由幂级数定义的函数f1（z）=∑n=0∞zn在单位圆|z|
所以我们说函数f（z）=11?z是幂级数f1（z）在复平面上的解析延拓。
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